 |
 |
 |
 |
|
 |
 |
(3.946)
изображает распределение мощности шума.
Изложенные здесь статистические теории предполагают полное знание прошлого наблюдаемых нами
временных рядов. Во всех реальных случаях мы должны довольствоваться меньшим, поскольку наши
наблюдения не распространяются в прошлое до бесконечности. Разработка нашей теории за пределы
этого [c.158] ограничения требует расширения существующих методов выборки. Автор и другие
исследователи сделали первые шаги в этом направлении. Это связано со всеми сложностями
применения закона Бейеса либо тех терминологических ухищрений теории правдоподобия
, которые
на первый взгляд устраняют необходимость в применении закона Бейеса, но в действительности лишь
перелагают ответственность за его применение на статистика-практика или на лицо, использующее в
конце концов результаты, полученные статистиком-практиком. Тем временем статистик-теоретик
может вполне честно утверждать, что все сказанное им является совершенно строгим и безупречным.
В заключение этой главы мы коснемся современной квантовой механики, на которой сильнее всего
сказалось вторжение теории временных рядов в современную физику. В ньютоновой физике
последовательность физических явлений полностью определяется своим прошлым, и в частности,
указанием всех положений и импульсов в какой-либо один момент. В полной гиббсовской теории, при
точном определении многомерного временного ряда всей Вселенной, знание всех положений и
импульсов в какой-либо один момент также определило бы все будущее. И только вследствие того, что
существуют неизвестные, ненаблюдаемые координаты и импульсы, только по этой причине временные
ряды, с которыми мы фактически работаем, приобретают своего рода смесительное свойство, с которым
мы познакомились в этой главе для случая временных рядов броунова движения. Большим вкладом
Гейзенберга в физику была замена этого все еще квазиньютонова мира Гиббса миром, в котором
временные ряды совершенно не могут быть сведены к набору детерминированных нитей развития во
времени. В квантовой механике все прошлое индивидуальной системы не создает никакого
абсолютного определения будущего этой системы, но дает лишь распределение возможных будущих
состояний. Величины, которые требуются классической физике для знания всего поведения системы,
можно наблюдать одновременно лишь приближенным и нестрогим образом, хотя эти наблюдения и
достаточно точны для нужд классической физики в том диапазоне [c.159] точности, в котором
экспериментально доказана ее применимость. Условия наблюдения импульса и соответствующего ему
положения несовместимы. Для наблюдения положения системы с наибольшей возможной точностью
мы должны наблюдать его с помощью световых или электронных волн или аналогичных средств с
высокой разрешающей способностью или короткой длиной волны. Однако свет обладает
корпускулярным действием, зависящим только от его частоты, и при освещении тела светом высокой
частоты количество движения тела изменяется тем больше, чем выше частота. С другой стороны, свет
низкой частоты дает минимальное изменение импульса освещаемых частиц, но не имеет достаточной
разрешающей способности, чтобы дать резкий отсчет положений. Промежуточные частоты света дают
размытый отсчет как положений, так и импульсов. Вообще нельзя придумать системы наблюдений,
которая могла бы дать нам достаточно информации о прошлом системы, чтобы получить полную
информацию о ее будущем.
Тем не менее, как и в случае всех ансамблей временных рядов, изложенная здесь теория количества
информации, а следовательно, и теория энтропии сохраняют силу. Но так как мы теперь имеем дело с
временными рядами, обладающими свойством перемешивания даже в случае, когда наши данные
настолько полны, насколько это возможно, то наша система, очевидно, лишена абсолютных
потенциальных барьеров, и с течением времени любое состояние системы может и будет переходить в
любое другое состояние. Однако вероятность такого перехода зависит в конечном счете от
относительной вероятности или меры данных двух состояний. Последняя оказывается особенно
большой для состояний, которые могут быть преобразованы сами в себя большим числом
преобразований, т.е. для состояний, которые, на языке квантовой теории, имеют большой внутренний
резонанс, или большое квантовое вырождение. Примером может служить бензоловое кольцо, так как
здесь оба состояния эквивалентны:
